Abstract
The differential invariant yield as a function of transverse momentum (pT) of electrons from semileptonic heavy-flavour hadron decays was measured at midrapidity in central (0–10%), semi-central (30–50%) and peripheral (60–80%) lead–lead (Pb–Pb) collisions at sNN=5.02 TeV in the pT intervals 0.5–26 GeV/c (0–10% and 30–50%) and 0.5–10 GeV/c (60–80%). The production cross section in proton–proton (pp) collisions at s=5.02 TeV was measured as well in 0.5<pT<10 GeV/c and it lies close to the upper band of perturbative QCD calculation uncertainties up to pT=5 GeV/c and close to the mean value for larger pT. The modification of the electron yield with respect to what is expected for an incoherent superposition of nucleon–nucleon collisions is evaluated by measuring the nuclear modification factor RAA. The measurement of the RAA in different centrality classes allows in-medium energy loss of charm and beauty quarks to be investigated. The RAA shows a suppression with respect to unity at intermediate pT, which increases while moving towards more central collisions. Moreover, the measured RAA is sensitive to the modification of the parton distribution functions (PDF) in nuclei, like nuclear shadowing, which causes a suppression of the heavy-quark production at low pT in heavy-ion collisions at LHC.
| Originalsprache | Englisch |
|---|---|
| Aufsatznummer | 135377 |
| Fachzeitschrift | Physics Letters B |
| Jahrgang | 804 |
| DOIs | |
| Publikationsstatus | Veröffentlicht - 10 Mai 2020 |
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in: Physics Letters B, Jahrgang 804, 135377, 10.05.2020.
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T1 - Measurement of electrons from semileptonic heavy-flavour hadron decays at midrapidity in pp and Pb–Pb collisions at sNN=5.02 TeV
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AU - Sahoo, R.
AU - Sahoo, S.
AU - Sahu, P. K.
AU - Saini, J.
AU - Sakai, S.
AU - Sambyal, S.
AU - Samsonov, V.
AU - Sandoval, A.
AU - Sarkar, A.
AU - Sarkar, D.
AU - Sarkar, N.
AU - Sarma, P.
AU - Sarti, V. M.
AU - Sas, M. H.P.
AU - Scapparone, E.
AU - Schaefer, B.
AU - Schambach, J.
AU - Scheid, H. S.
AU - Schiaua, C.
AU - Schicker, R.
AU - Schmah, A.
AU - Schmidt, C.
AU - Schmidt, H. R.
AU - Schmidt, M. O.
AU - Schmidt, M.
AU - Schmidt, N. V.
AU - Schmier, A. R.
AU - Schukraft, J.
AU - Schutz, Y.
AU - Schwarz, K.
AU - Schweda, K.
AU - Scioli, G.
AU - Scomparin, E.
AU - Šefčík, M.
AU - Seger, J. E.
AU - Sekiguchi, Y.
AU - Sekihata, D.
AU - Selyuzhenkov, I.
AU - Senyukov, S.
AU - Serebryakov, D.
AU - Serradilla, E.
AU - Sett, P.
AU - Sevcenco, A.
AU - Shabanov, A.
AU - Shabetai, A.
AU - Shahoyan, R.
AU - Shaikh, W.
AU - Shangaraev, A.
AU - Sharma, A.
AU - Sharma, H.
AU - Sharma, M.
AU - Sharma, N.
AU - Sheikh, A. I.
AU - Shigaki, K.
AU - Shimomura, M.
AU - Shirinkin, S.
AU - Shou, Q.
AU - Sibiriak, Y.
AU - Siddhanta, S.
AU - Siemiarczuk, T.
AU - Silvermyr, D.
AU - Silvestre, C.
AU - Simatovic, G.
AU - Simonetti, G.
AU - Singh, R.
AU - Singh, V. K.
AU - Singhal, V.
AU - Sinha, T.
AU - Sitar, B.
AU - Sitta, M.
AU - Skaali, T. B.
AU - Slupecki, M.
AU - Smirnov, N.
AU - Snellings, R. J.M.
AU - Snellman, T. W.
AU - Sochan, J.
AU - Soncco, C.
AU - Song, J.
AU - Songmoolnak, A.
AU - Soramel, F.
AU - Sorensen, S.
AU - Sputowska, I.
AU - Stachel, J.
AU - Stan, I.
AU - Stankus, P.
AU - Steffanic, P. J.
AU - Stenlund, E.
AU - Stocco, D.
AU - Storetvedt, M. M.
AU - Strmen, P.
AU - Suaide, A. A.P.
AU - Sugitate, T.
AU - Suire, C.
AU - Suleymanov, M.
AU - Suljic, M.
AU - Sultanov, R.
AU - Šumbera, M.
AU - Sumowidagdo, S.
AU - Suzuki, K.
AU - Swain, S.
AU - Szabo, A.
AU - Szarka, I.
AU - Tabassam, U.
AU - Taillepied, G.
AU - Takahashi, J.
AU - Tambave, G. J.
AU - Tang, S.
AU - Tarhini, M.
AU - Tarzila, M. G.
AU - Tauro, A.
AU - Tejeda Muñoz, G.
AU - Telesca, A.
AU - Terrevoli, C.
AU - Thakur, D.
AU - Thakur, S.
AU - Thomas, D.
AU - Thoresen, F.
AU - Tieulent, R.
AU - Tikhonov, A.
AU - Timmins, A. R.
AU - Toia, A.
AU - Topilskaya, N.
AU - Toppi, M.
AU - Torales-Acosta, F.
AU - Torres, S. R.
AU - Trifiro, A.
AU - Tripathy, S.
AU - Tripathy, T.
AU - Trogolo, S.
AU - Trombetta, G.
AU - Tropp, L.
AU - Trubnikov, V.
AU - Trzaska, W. H.
AU - Trzcinski, T. P.
AU - Trzeciak, B. A.
AU - Tsuji, T.
AU - Tumkin, A.
AU - Turrisi, R.
AU - Tveter, T. S.
AU - Ullaland, K.
AU - Umaka, E. N.
AU - Uras, A.
AU - Usai, G. L.
AU - Utrobicic, A.
AU - Vala, M.
AU - Valle, N.
AU - Vallero, S.
AU - van der Kolk, N.
AU - van Doremalen, L. V.R.
AU - van Leeuwen, M.
AU - Vande Vyvre, P.
AU - Varga, D.
AU - Varga, Z.
AU - Varga-Kofarago, M.
AU - Vargas, A.
AU - Vargyas, M.
AU - Varma, R.
AU - Vasileiou, M.
AU - Vasiliev, A.
AU - Vázquez Doce, O.
AU - Vechernin, V.
AU - Veen, A. M.
AU - Vercellin, E.
AU - Vergara Limón, S.
AU - Vermunt, L.
AU - Vernet, R.
AU - Vértesi, R.
AU - Vicencio, M. G.D.L.C.
AU - Vickovic, L.
AU - Viinikainen, J.
AU - Vilakazi, Z.
AU - Villalobos Baillie, O.
AU - Villatoro Tello, A.
AU - Vino, G.
AU - Vinogradov, A.
AU - Virgili, T.
AU - Vislavicius, V.
AU - Vodopyanov, A.
AU - Volkel, B.
AU - Völkl, M. A.
AU - Voloshin, K.
AU - Voloshin, S. A.
AU - Volpe, G.
AU - von Haller, B.
AU - Vorobyev, I.
AU - Voscek, D.
AU - Vrláková, J.
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AU - Watanabe, Y.
AU - Weber, M.
AU - Weber, S. G.
AU - Wegrzynek, A.
AU - Weiser, D. F.
AU - Wenzel, S. C.
AU - Wessels, J. P.
AU - Widmann, E.
AU - Wiechula, J.
AU - Wikne, J.
AU - Wilk, G.
AU - Wilkinson, J.
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AU - Willsher, E.
AU - Windelband, B.
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AU - Yalcin, S.
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AU - Yang, S.
AU - Yano, S.
AU - Yin, Z.
AU - Yokoyama, H.
AU - Yoo, I. K.
AU - Yoon, J. H.
AU - Yuan, S.
AU - Yuncu, A.
AU - Yurchenko, V.
AU - Zaccolo, V.
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AU - Zanoli, H. J.C.
AU - Zardoshti, N.
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AU - Zhang, X.
AU - Zhang, Z.
AU - Zhao, C.
AU - Zherebchevskii, V.
AU - Zhigareva, N.
AU - Zhou, D.
AU - Zhou, Y.
AU - Zhou, Z.
AU - Zhu, J.
AU - Zhu, Y.
AU - Zichichi, A.
AU - Zimmermann, M. B.
AU - Zinovjev, G.
AU - Zurlo, N.
N1 - Publisher Copyright: © 2020 Conseil Européen pour la Recherche Nucléaire
PY - 2020/5/10
Y1 - 2020/5/10
N2 - The differential invariant yield as a function of transverse momentum (pT) of electrons from semileptonic heavy-flavour hadron decays was measured at midrapidity in central (0–10%), semi-central (30–50%) and peripheral (60–80%) lead–lead (Pb–Pb) collisions at sNN=5.02 TeV in the pT intervals 0.5–26 GeV/c (0–10% and 30–50%) and 0.5–10 GeV/c (60–80%). The production cross section in proton–proton (pp) collisions at s=5.02 TeV was measured as well in 0.5T<10 GeV/c and it lies close to the upper band of perturbative QCD calculation uncertainties up to pT=5 GeV/c and close to the mean value for larger pT. The modification of the electron yield with respect to what is expected for an incoherent superposition of nucleon–nucleon collisions is evaluated by measuring the nuclear modification factor RAA. The measurement of the RAA in different centrality classes allows in-medium energy loss of charm and beauty quarks to be investigated. The RAA shows a suppression with respect to unity at intermediate pT, which increases while moving towards more central collisions. Moreover, the measured RAA is sensitive to the modification of the parton distribution functions (PDF) in nuclei, like nuclear shadowing, which causes a suppression of the heavy-quark production at low pT in heavy-ion collisions at LHC.
AB - The differential invariant yield as a function of transverse momentum (pT) of electrons from semileptonic heavy-flavour hadron decays was measured at midrapidity in central (0–10%), semi-central (30–50%) and peripheral (60–80%) lead–lead (Pb–Pb) collisions at sNN=5.02 TeV in the pT intervals 0.5–26 GeV/c (0–10% and 30–50%) and 0.5–10 GeV/c (60–80%). The production cross section in proton–proton (pp) collisions at s=5.02 TeV was measured as well in 0.5T<10 GeV/c and it lies close to the upper band of perturbative QCD calculation uncertainties up to pT=5 GeV/c and close to the mean value for larger pT. The modification of the electron yield with respect to what is expected for an incoherent superposition of nucleon–nucleon collisions is evaluated by measuring the nuclear modification factor RAA. The measurement of the RAA in different centrality classes allows in-medium energy loss of charm and beauty quarks to be investigated. The RAA shows a suppression with respect to unity at intermediate pT, which increases while moving towards more central collisions. Moreover, the measured RAA is sensitive to the modification of the parton distribution functions (PDF) in nuclei, like nuclear shadowing, which causes a suppression of the heavy-quark production at low pT in heavy-ion collisions at LHC.
UR - https://www.scopus.com/pages/publications/85082556173
U2 - 10.1016/j.physletb.2020.135377
DO - 10.1016/j.physletb.2020.135377
M3 - Article
AN - SCOPUS:85082556173
SN - 0370-2693
VL - 804
JO - Physics Letters B
JF - Physics Letters B
M1 - 135377
ER -